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※ 引述《laboy10 (開學了>"<)》之銘言: : 2 : d 2 : ____ y(x) - x y(x) = 0 : 2 : dx : y(x = ±∞) = 0 : 2 : y(x)≒exp[-x /2 ] : 麻煩高手指點一下 原本這題是量物中解簡諧振子的波函數 把拋物位勢代入Schrodinger eq.後 經過一些自變數變換的化簡可得: 2 y" + (ε - x ) y = 0 這個ODE加上邊界條件(y在無窮遠處收斂)就是個特徵方程式 只有在某些ε才有解 我先代級數解法 隨便看看就好 因為會碰壁 XD ∞ n 代級數解 令 y = Σ Cn x 代入可得 n=0 ∞ n-2 2 ∞ n Σ (n-1)n Cn x + (ε - x ) Σ Cn x = 0 n=2 n=0 ∞ n-2 ∞ n ∞ n+2 Σ (n-1)n Cn x + ε Σ Cn x - Σ Cn x = 0 n=2 n=0 n=0 n 調整一下n的起始值 使得冪級數項皆為 x ∞ n ∞ n ∞ n Σ (n+1)(n+2) Cn+2 x + ε Σ Cn x - Σ Cn-2 x = 0 n=0 n=0 n=2 x的各次方項係數抓出來看 n=0: 2 C2 + εC0 = 0 C2 = -ε/2 C0 n=1: 6 C3 + εC1 = 0 C3 = -ε/6 C1 n=2,3,… : (n+1)(n+2) Cn+2 + εCn - Cn-2 = 0 上式包含3個未知數Cn+2 Cn Cn-2 我們無法整理而得Cn跟n的直接關係 也無法確認是否符合邊界條件 於是我們換個方法 先找出解在極端情形的形式(asymptotic form) 2 y" + (ε - x ) y = 0 2 2 當x→±∞ , ε - x ≒ -x 2 y" - x y ≒ 0 為了湊項 乘上2y': 2 2y' y" - 2x y y' ≒ 0 2 2 2 [ y' ]' - x [ y ]' ≒ 0 2 2 2 2 [ y' ]' - [ x y ]' + 2xy ≒ 0 2 2 2 2 [ y' - x y ]' + 2xy ≒ 0 先省略等號左邊第三項 等等再來檢驗這樣省略是否可行 2 2 2 [ y' - x y ]' ≒ 0 2 2 2 y' - x y = c1 因波函數y在無窮遠處應收斂至零 y(±∞)=0 , y'(±∞)=0 可得c1=0 故 y' = ±xy ∫dy/y = ±∫xdx 2 ln|y| = ±x/2 + c2 2 ±x/2 y = c3 e 2 2 x/2 -x/2 因y(±∞)=0 , y = c3 e 在無窮遠處會發散(不合) 所以取 y = c3 e 接著校對剛剛的省略 等號左邊第一項: 2 2 2 2 2 -x/2 2 2 2 -x 2 -x 3 -x [ y' ]' = [ ( -c3 x e ) ]' = [ c3 x e ]' = c3 ( 2xe - 2x e ) 等號左邊第三項: 2 2 -x -2xy = -2c3 xe 2 2 3 -x -x 在x→±∞ 很明顯 | x e | >> | xe | 故此省略是合理的 2 -x/2 我們已經知道y應該包含一個高斯分布 e 2 -x/2 ∞ n 接著只要令 y = e Σ C'n x 代入 就可以求出漂亮的級數解了 n=0 原po只問到極端情況下的解 所以我就只解到這啦 XD 2 -x/2 ps.解為 y = e h(x) , h(x)為Hermite polynomial -- ※ 發信站: 批踢踢實業坊(ptt.cc) ◆ From: 218.173.128.39
iyenn:m(_ _)m 04/21 08:36
QQkimi:(_ _)m ...你這樣不是害我少一隻手嗎= =" 04/21 08:57
squallyo:強者……… 04/21 10:42
h888512:推!!量物課本上都直接省略解Gauss function的過程 04/21 13:52
h888512:這樣解實在很漂亮 算出來的能階還蠻漂亮的 物理意義也有 04/21 13:55
h888512:這個乘以2y'是原po自己發現的嗎?? 真漂亮... 04/21 20:15
youmehim:那是課本的解法 我只是把步驟補詳細點 XD 04/21 20:33
※ 編輯: youmehim 來自: 218.173.138.46 (05/06 20:16)