作者youmehim (哩挖伊)
看板Grad-ProbAsk
標題Re: [理工] [工數]-級數解
時間Wed Apr 21 04:10:26 2010
※ 引述《laboy10 (開學了>"<)》之銘言:
: 2
: d 2
: ____ y(x) - x y(x) = 0
: 2
: dx
: y(x = ±∞) = 0
: 2
: y(x)≒exp[-x /2 ]
: 麻煩高手指點一下
原本這題是量物中解簡諧振子的波函數
把拋物位勢代入Schrodinger eq.後
經過一些自變數變換的化簡可得:
2
y" + (ε - x ) y = 0
這個ODE加上邊界條件(y在無窮遠處收斂)就是個特徵方程式 只有在某些ε才有解
我先代級數解法 隨便看看就好 因為會碰壁 XD
∞ n
代級數解 令 y = Σ Cn x 代入可得
n=0
∞ n-2 2 ∞ n
Σ (n-1)n Cn x + (ε - x ) Σ Cn x = 0
n=2 n=0
∞ n-2 ∞ n ∞ n+2
Σ (n-1)n Cn x + ε Σ Cn x - Σ Cn x = 0
n=2 n=0 n=0
n
調整一下n的起始值 使得冪級數項皆為 x
∞ n ∞ n ∞ n
Σ (n+1)(n+2) Cn+2 x + ε Σ Cn x - Σ Cn-2 x = 0
n=0 n=0 n=2
x的各次方項係數抓出來看
n=0:
2 C2 + εC0 = 0
C2 = -ε/2 C0
n=1:
6 C3 + εC1 = 0
C3 = -ε/6 C1
n=2,3,… :
(n+1)(n+2) Cn+2 + εCn - Cn-2 = 0
上式包含3個未知數Cn+2 Cn Cn-2
我們無法整理而得Cn跟n的直接關係
也無法確認是否符合邊界條件
於是我們換個方法
先找出解在極端情形的形式(asymptotic form)
2
y" + (ε - x ) y = 0
2 2
當x→±∞ , ε - x ≒ -x
2
y" - x y ≒ 0
為了湊項 乘上2y':
2
2y' y" - 2x y y' ≒ 0
2 2 2
[ y' ]' - x [ y ]' ≒ 0
2 2 2 2
[ y' ]' - [ x y ]' + 2xy ≒ 0
2 2 2 2
[ y' - x y ]' + 2xy ≒ 0
先省略等號左邊第三項 等等再來檢驗這樣省略是否可行
2 2 2
[ y' - x y ]' ≒ 0
2 2 2
y' - x y = c1
因波函數y在無窮遠處應收斂至零 y(±∞)=0 , y'(±∞)=0 可得c1=0
故 y' = ±xy
∫dy/y = ±∫xdx
2
ln|y| = ±x/2 + c2
2
±x/2
y = c3 e 2 2
x/2 -x/2
因y(±∞)=0 , y = c3 e 在無窮遠處會發散(不合) 所以取 y = c3 e
接著校對剛剛的省略
等號左邊第一項:
2 2 2 2
2 -x/2 2 2 2 -x 2 -x 3 -x
[ y' ]' = [ ( -c3 x e ) ]' = [ c3 x e ]' = c3 ( 2xe - 2x e )
等號左邊第三項:
2
2 -x
-2xy = -2c3 xe
2 2
3 -x -x
在x→±∞ 很明顯 | x e | >> | xe |
故此省略是合理的
2
-x/2
我們已經知道y應該包含一個高斯分布 e
2
-x/2 ∞ n
接著只要令 y = e Σ C'n x 代入 就可以求出漂亮的級數解了
n=0
原po只問到極端情況下的解 所以我就只解到這啦 XD
2
-x/2
ps.解為 y = e h(x) , h(x)為Hermite polynomial
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→ iyenn:m(_ _)m 04/21 08:36
推 QQkimi:(_ _)m ...你這樣不是害我少一隻手嗎= =" 04/21 08:57
推 squallyo:強者……… 04/21 10:42
推 h888512:推!!量物課本上都直接省略解Gauss function的過程 04/21 13:52
推 h888512:這樣解實在很漂亮 算出來的能階還蠻漂亮的 物理意義也有 04/21 13:55
推 h888512:這個乘以2y'是原po自己發現的嗎?? 真漂亮... 04/21 20:15
→ youmehim:那是課本的解法 我只是把步驟補詳細點 XD 04/21 20:33
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